Forskyvningsstrøm
I elektromagnetisme er forskyvningsstrømmen et begrep introdusert av Maxwell for å utvide til tidsvarierende regimer Ampères teorem gyldig i magnetostatisk .
Formulering
I magnetostatika forbinder Amperes teorem sirkulasjonen av magnetfeltet på en lukket kontur , og strømmen som krysser en hvilken som helst overflate basert på denne konturen:
VS{\ displaystyle C}
JegJegikket{\ displaystyle I_ {int}}![Jeg_ {int}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/200d4b01b72dd7c968168014d0f081f7487daee1)
∮VSB→⋅dl→ = μ0 JegJegikket{\ displaystyle \ anint _ {C} {\ vec {B}} \ cdot \ mathrm {d} {\ vec {l}} \ = \ \ mu _ {0} \ I_ {int}}
|
I lokal form er det skrevet med gjeldende tetthetsvektor :
J→{\ displaystyle {\ vec {J}}}![\ vec {J}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f64ab02528d2b80e1df79bc2a8762489a986afa8)
∇→×B→ = μ0J→{\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ times {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} {\ vec {J}}}
|
Maxwell fullførte den forrige lokale ligningen som følger:
Vi introduserer Maxwell forskyvningsstrøm :
J→D = ε0 ∂E→∂t{\ displaystyle {\ vec {J}} _ {D} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ {\ frac {\ partial {\ vec {E}}} {\ partial t}}}
|
Vi har da:
∇→×B→ = μ0 (J→+J→D){\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ times {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} \ \ left (\, {\ vec {J}} \, + \, {\ vec {J}} _ {D} \, \ right)}
|
Vi får endelig ligningen
∇→×B→ = μ0J→ + ε0μ0 ∂E→∂t{\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ times {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} {\ vec {J}} \ + \ \ varepsilon _ {0} \, \ mu _ {0} \ {\ frac {\ partial {\ vec {E}}} {\ partial t}}}
|
Den integrerte formen blir:
∮VSB→⋅dl→ = μ0 ∫S(J→⋅ikke^)dS + ε0μ0 ∂ ∂t ∫S(E→⋅ikke^)dS{\ displaystyle \ anoint _ {C} {\ vec {B}} \ cdot \ mathrm {d} {\ vec {l}} \ = \ \ mu _ {0} \ \ int _ {S} \ left ({ \ vec {J}} \ cdot {\ hat {n}} \ right) \ mathrm {d} S \ + \ \ varepsilon _ {0} \, \ mu _ {0} \ {\ frac {\ partial ~~ } {\ partial t}} \ \ int _ {S} \ left ({\ vec {E}} \ cdot {\ hat {n}} \ right) \ mathrm {d} S}
|
Renter
Den første interessen med denne ligningen er at Maxwells ligninger blir kompatible med ladningsbevaringsligningen . Deretter bringer dette begrepet en viss symmetri i ligningene som vil gjøre det mulig å etablere en d'Alembert-ligning , som viser at de elektriske og magnetiske feltene dermed forplanter det som kalles elektromagnetisk bølge .
Vedlegg
Bibliografi
- (no) David Griffiths , Introduksjon til elektrodynamikk , Prentice Hall ,1999, 3 e ed. , 576 s. ( ISBN 0-13-805326-X )
Relaterte artikler
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">