Unormalt magnetisk øyeblikk
I partikkelfysikk betegner det anomale magnetiske øyeblikket forskjellen mellom verdien av Landé-faktoren g av et lepton og verdien gitt av Dirac-ligningen . Denne avviket er bemerkelsesverdig godt forklart av standardmodellen , spesielt av kvanteelektrodynamikk , når man tar hensyn til innflytelsen fra kvantevakuumet .
gDirac=2{\ displaystyle g _ {\ text {Dirac}} = 2}
Den abnormitet er en mengde som er dimensjonsløs , bemerket og gitt ved: .
Til{\ displaystyle a}Til=g-22{\ displaystyle a = {\ frac {g-2} {2}}}
Definisjon. Landé-faktor
Orbitalvinkelmomentet til en partikkel av ladning og masse er assosiert med et magnetisk moment i bane:
q{\ displaystyle q}m{\ displaystyle m}
μ→DE = q2m DE→{\ displaystyle {\ vec {\ mu}} _ {L} \ = \ {\ frac {q} {2m}} \ {\ vec {L}}}
|
Faktoren kalles det gyromagnetiske forholdet . Tilsvarende forbinder vi med en partikkel av ladning , masse og spinn S , et magnetisk moment av spinn :
q/2m{\ displaystyle q / 2m}q{\ displaystyle q}m{\ displaystyle m}
μ→S = g q2m S→{\ displaystyle {\ vec {\ mu}} _ {S} \ = \ g \ {\ frac {q} {2m}} \ {\ vec {S}}}
|
hvor er et rent tall, kalt Landé-faktoren (1921). Dette tallet varierer i henhold til partikkelens natur: vi har omtrent for elektronet, for protonen og for nøytronen.
g{\ displaystyle g}g=-2{\ displaystyle g = -2}g=+5,586{\ displaystyle g = + 5586}g=-3,826{\ displaystyle g = -3,826}
Bohr Magneton
For elektronet er egenverdiene til spinnet langs en akse ; deretter introduserer vi følgende “quantum of magnetisk moment”, kalt Bohrs magneton :
Sz=±ℏ/2{\ displaystyle S_ {z} = \ pm \ hbar / 2}
μB=eℏ2me{\ displaystyle \ mu _ {\ rm {B}} = {\ frac {e \ hbar} {2m _ {\ rm {e}}}}}
|
Anomalt magnetisk øyeblikk av elektronet
Den Diraclikningen forutsier for elektrons Lande faktor nøyaktig lik: . Imidlertid er den eksperimentelle verdien som ble tatt opp i 2014, verdt:
g=-2{\ displaystyle g = -2}
g ≃ -2,002 319 304 361 82(52){\ displaystyle g \ \ simeq \ -2,002 \ 319 \ 304 \ 361 \ 82 (52)}
|
Det er derfor et gap, som først ble oppdaget i 1947 i hyperfin struktur av hydrogen og deuterium .
Anomali
Vi blir dermed ledet til å innføre en anomali definert av:
Til{\ displaystyle a}
g = 2 (1+Til)⟺Til = g-22{\ displaystyle g \ = \ 2 \ \ left (\, 1 \, + \, a \, \ right) \ quad \ Longleftrightarrow \ quad a \ = \ {\ frac {g \, - \, 2} {2 }}}
|
Den kvantefeltteori av Standardmodellen gjør det mulig å beregne dette avviket. Det dominerende bidraget kommer fra forstyrrende kvanteelektrodynamikk , og skjer i form av en serieutvikling av krefter av den fine strukturkonstanten , også kalt koblingskonstanten . Mer presist, vi må skrive følgende utvikling:
α{\ displaystyle \ alpha}
Til = TIL1 α1 + TIL2 α12 + TIL3 α13 + TIL4 α14 + o(α14){\ displaystyle a \ = \ A_ {1} \ \ alpha _ {1} \ + \ A_ {2} \ \ alpha _ {1} ^ {2} \ + \ A_ {3} \ \ alpha _ {1} ^ {3} \ + \ A_ {4} \ \ alpha _ {1} ^ {4} \ + \ o (\ alpha _ {1} ^ {4})}
|
i krefter av .
α1=α/π≃ 0,002 322 819 465 36{\ displaystyle \ alpha _ {1} = \ alpha / \ pi \ simeq \ 0.002 \ 322 \ 819 \ 465 \ 36}
Merk:
Elektronens magnetiske øyeblikk er, i løpet av noen få tusendeler, lik det magnetiske momentet i bane, Bohr-magnetonet. Og det viser fra den første korreksjonen av Julian Schwinger . Faktisk er verdien av den fine strukturkonstanten hentet fra denne formelen for kvanteelektrodynamikk, og vi oppnår:
1/α=137,035 999 070 (98){\ displaystyle 1 / \ alpha = 137,035 \ 999 \ 070 \ (98)}.
Første Schwinger-korreksjon
Det første leddet i utviklingen, beregnes ved Schwinger i 1948, er ganske enkelt: . Dette var den første store suksessen til den splitter nye kvanteelektrodynamikken. Denne beregningen, som er basert på Feynman-diagrammet motsatt, er i dag en standardøvelse for alle doktorgradsstudenter som er nye for kvantefeltteori.
TIL1=1/2{\ displaystyle A_ {1} = 1/2}
Dessverre er beregningene av de følgende begrepene mye mer kompliserte, siden antall diagrammer øker eksponentielt raskt med rekkefølgen av utvidelsen.
Bestill to rettelser
Denne beregningen involverer 7 Feynman- diagrammer . Et første resultat - feilaktig - ble publisert i 1950, deretter revidert og korrigert i 1957-1958. Vi oppnår :
TIL2 = 197144 + (12-3 ln2) ζ(2) + 34 ζ(3){\ displaystyle A_ {2} \ = \ {\ frac {197} {144}} \ + \ \ left ({\ frac {1} {2}} - 3 \ \ ln 2 \ right) \ \ zeta (2 ) \ + \ {\ frac {3} {4}} \ \ zeta (3)}
|
hvis numeriske verdi er:
TIL2 ≃ - 0,328 847 896 557 919 378 ...{\ displaystyle A_ {2} \ \ simeq \ - \ 0.328 \ 847 \ 896 \ 557 \ 919 \ 378 ...}
|
hvor er Riemann zeta-funksjonen , definert av:
ζ(s){\ displaystyle \ zeta (s)}
ζ(s) = ∑ikke=1+∞ 1ikkesℜe(s) > 1{\ displaystyle \ zeta (s) \ = \ \ sum _ {n = 1} ^ {+ \ infty} \ {\ frac {1} {n ^ {s}}} \ qquad \ Re e (s) \> \ 1}
|
og sjekker spesielt: .
ζ(2)=π2/6{\ displaystyle \ zeta (2) = \ pi ^ {2} / 6}
Tredje ordens korreksjon
Denne beregningen involverer 72 Feynman- diagrammer . Beregningen, startet i 1969, ble ikke fullført og publisert før 1996 (Laporta og Remmidi). Vi får et ganske komplisert analytisk uttrykk (se for eksempel Knecht s.101 ):
TIL3=TIL31+TIL32+TIL33{\ displaystyle \ A_ {3} = A_ {31} + A_ {32} + A_ {33}}
TIL31=282595184+(17101135-5963⋅ln2)ζ(2)+13918ζ(3){\ displaystyle A_ {31} = {\ frac {28259} {5184}} + ({\ frac {17101} {135}} - {\ frac {596} {3}} \ cdot \ ln 2) \ zeta ( 2) + {\ frac {139} {18}} \ zeta (3)}
TIL32=1003(DEJeg4(1/2)+124(ln42-π2⋅ln22)){\ displaystyle A_ {32} = {\ frac {100} {3}} ({\ rm {{Li} _ {4} (1/2) + {\ frac {1} {24}} (\ ln ^ {4} 2- \ pi ^ {2} \ cdot \ ln ^ {2} 2))}}
TIL33=[-239ζ(4)+166ζ(2)⋅ζ(3)-215ζ(5)]/24{\ displaystyle A_ {33} = [- 239 \ zeta (4) +166 \ zeta (2) \ cdot \ zeta (3) -215 \ zeta (5)] / 24}
hvor betegner polylogaritmefunksjonen :DEJegikke{\ displaystyle {\ rm {{Li} _ {n} \,}}}
DEJegikke(x)=∑1∞xkkikke.{\ displaystyle {\ rm {{Li} _ {n} (x) = \ sum _ {1} ^ {\ infty} {\ frac {x ^ {k}} {k ^ {n}}}.}} }
Tallmessig får vi:
TIL3 ≃ + 1,181 241 456 587 ...{\ displaystyle A_ {3} \ \ simeq \ + \ 1,181 \ 241 \ 456 \ 587 ...}
|
Fjerde ordens korreksjon
Denne beregningen, som involverer 891 Feynman- diagrammer , er umulig å gjøre helt for hånd på en rimelig tid! Det krevde intensiv bruk av datamaskinen. T.Kinoshita, utgitt i 2006 det beste numeriske resultatet
TIL4 ≃ - 1,728 3 (35){\ displaystyle A_ {4} \ \ simeq \ - \ 1,728 \ 3 \ (35)}
|
- Korreksjon av 5. ordre er ikke evaluert, men vi har bare et konfidensintervall.
Dette gir opphav til den såkalte universelle anomali for leptoner .
Teori - eksperiment sammenligning
Det er derfor nødvendig å skille mellom de tre leptonene: elektronet, muonet og tau- partikkelen .
-
for elektronet : elektronet er det letteste leptonet, bidragene til magnetmomentet til de andre leptonene, bosonvektorene til den svake interaksjonen og kvarkene og gluonene , er små, men ikke ubetydelige med gjeldende presisjon. Inkluderingene deres gir den teoretiske forutsigelsen til standardmodellen:
Tilth ≃ 0,001 159 652 153 5 (24 0){\ displaystyle a _ {\ rm {th}} \ \ simeq \ 0.001 \ 159 \ 652 \ 153 \ 5 \ (24 \ 0)}
|
Enighet med forsøksresultatet (2006, Odum, Phys.Rev.Lett 97) er så langt utmerket:
Tilexs ≃ 0,001 159 652 180 85 (76){\ displaystyle a _ {\ rm {exp}} \ \ simeq \ 0.001 \ 159 \ 652 \ 180 \ 85 \ (76)}
|
-
for muon : opplevelsen er ikke like tilfredsstillende. Det er sant at masseforholdet til dette tunge pseudo-elektronet er:
mμ/me=206,768 283 8 (5 4){\ displaystyle m _ {\ mu} / m_ {e} = 206,768 \ 283 \ 8 \ (5 \ 4)} og levetiden til et mikrosekund.
og korreksjonene er større, omtrent 206².
Verdien av muonavviket er imidlertid raffinert av nylige resultater fra Brookhaven National Laboratory . Men de teoretiske korreksjonene er høyere; det er nødvendig i tillegg til korreksjonene mellom leptoner, å ta hensyn til korreksjonene til elektrosvak , og den til hadronene . Til dags dato (2006) er avviket:
Tilth ≃ 0,001 165 917 93 (68){\ displaystyle a _ {\ rm {th}} \ \ simeq \ 0.001 \ 165 \ 917 \ 93 \ (68)}
|
Tilexs ≃ 0,001 165 920 80 (60){\ displaystyle a _ {\ rm {exp}} \ \ simeq \ 0.001 \ 165 \ 920 \ 80 \ (60)}
|
eller ca 3 standardavvik av forskjell som er problematisk for tiden (2008).
-
for tau lepton : dens masse er enda større (1.77699 (29) GeV.c -2 ) og fremfor alt er dens levetid 0,1 ps. Det er vanskeligere å produsere, og dens anomali er ennå ikke bestemt.τ{\ displaystyle \ tau}
Når det er sagt, vil det alltid være å evaluere variasjonen av , som vil spille enda mer med disse energiene.
α(E){\ displaystyle \ alpha (E)}
Merknader og referanser
Merknader
-
I bruk opptrer ofte begrepet "unormalt".
Referanser
-
Fysikkordbok på Google Bøker
-
" Det magnetiske øyeblikket til muonet " ,April 2005
-
Michel Davier , “ Det unormale magnetiske øyeblikket til muonet: et vindu utenfor standardmodellen? », Bulletin of the French Society of Physics , vol. 141,2003, s. 14 ( les online )
-
Basdevant og Dalibard 2005 , del. A , kap. 3 , s. 43.
-
Greulich 2004 , sv anomalt magnetisk øyeblikk, s. 87, kol. 1 .
-
Taillet, Villain and Febvre 2018 , sv anomalie [1], s. 35, kol. 1 .
-
Selv om nøytronet har en ladning , spinner det 1/2. Det tilskrives her en Landé-faktor som tilsvarer det magnetiske rotasjonsmomentet beregnet for verdien , for å sammenligne den med elektronene og protonene. Se (in) Lande-faktorverdiene for gjeldende partikkel på nettstedet National Institute of Standards and Technology .q=0{\ displaystyle q = 0}q=e{\ displaystyle q = e}
-
Marc Knecht; De avvikende magnetiske øyeblikkene til elektronet og muonet , Poincaré-seminaret (Paris, 12. oktober 2002) [PDF] [ les online ] , publisert i: Bertrand Duplantier og Vincent Rivasseau (red.); Poincaré Seminar 2002 , Progress in Mathematical Physics 30, Birkhäuser (2003), ( ISBN 3-7643-0579-7 ) .
-
Sammenlign med CODATA-verdi (2014): 137.035 999 139 (31)? Den "beste" verdien er sannsynligvis 137,035 999 084 (51) i henhold til den siterte referansen (februar 2008)
Se også
Bibliografi
-
[Cladé og Julien 2018] Pierre Cladé og Lucile Julien , “ Atommålinger med høy presisjon: et privilegert verktøy for testing av kvanteelektrodynamikk ”, Reflets de la physique , nr . 59,Sep - okt 2018, sekte. "Fysikkbilder", s. 4-9 ( OCLC 8675496359 , DOI 10.1051 / refdp / 201859004 , sammendrag , les online [PDF] ).
-
[Jegerlehner 2017] (en) Friedrich Jegerlehner , Det anomale magnetiske øyeblikket til muon , Cham, Springer , koll. "Springer trakter i moderne fysikk" ( n o 274)august 2017, 2 nd ed. ( 1 st ed. Okt 2007), 1 vol. , XVIII -693 s. , syk. og fig. , 16 × 23,5 cm , rel. ( ISBN 978-3-319-63575-0 og 978-3-319-87587-3 , EAN 9783319635750 , OCLC 1204085386 , DOI 10.1007 / 978-3-319-63577-4 , SUDOC 203849760 , online presentasjon , les i kø ).
-
[Knecht 2003] (en) Marc Knecht , "De anomale magnetiske øyeblikkene til elektronet og muonen" , i Bertrand Duplantier og Vincent Rivasseau ( red. ), Poincaré Seminar2002 : vakuumenergi - renormalisering [«Poincaré-seminar2002 : energien i tomrummet - renormalisering ”] (prosedyre for de to sesjonene i Poincaré-seminaret2002, holdt i Paris den 9. mars og Oct 12, 2002), Basel, Boston og Berlin, Birkhäuser , koll. "Fremgang i matematisk fysikk" ( nr . 30),Apr 2003, 1 st ed. , 1 vol. , 331 s. , syk. , fig. og tabl. , 17 × 24 cm , rel. ( ISBN 3-7643-0579-7 og 3-7643-0527-4 , EAN 9783764305796 , OCLC 470537812 , varsel BnF n o FRBNF40191250 , SUDOC 077106563 , online presentasjon , les online ) , del. II , kap. 5 , s. 265-310 ["De avvikende magnetiske momentene til elektronet og muonet"] ( OCLC 208389601 , les online [PDF] ).
- Savely Karshenboim: precision physics , 2008, LNP 745, Sp.Verlag, ( ISBN 978-3-540-75478-7 ) (artikkel av Jegerlehner).
- Sin-Itiro Tomonaga; Historien om spinn , University of Chicago press (1997), ( ISBN 0-226-80794-0 ) . Engelsk oversettelse av en bok utgitt på japansk i 1974.
- https://arxiv.org/PS_cache/arxiv/pdf/0712/0712.2607v2.pdf
Ordbøker og leksika
-
[Greulich 2004] (en) Walter Greulich ( red. ) ( Oversettelse fra tysk), Physics Dictionary [“ Lexicon der Physik ”] [“Dictionary of physics”], t. Jeg st : A - Dysprosium , London og New York, Palgrave Macmillan , utenfor koll. ,April 2004( omtrykk. Apr 2016), 1 st ed. , 1 vol. , IV -660 s. , syk. , fig. og portr. , 21 × 28 cm , rel. ( ISBN 0-333-91236-5 , EAN 9780333912362 , OCLC 300264361 , merknad BnF n o FRBNF39124330 , DOI 10.1007 / 978-1-349-66022-3 , SUDOC 079262511 , online presentasjon , les online ) , sv unormalt magnetisk øyeblikk [ “Unormalt magnetisk øyeblikk”], s. 87, kol. 1-2.
-
[Taillet, Villain and Febvre 2018] Richard Taillet , Loïc Villain and Pascal Febvre , Dictionary of physics , Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur , utenfor koll. fysikk,Jan 2018, 4 th ed. ( 1 st ed. Mai 2008), 1 vol. , X -956 s. , syk. og fig. , 17 × 24 cm , br. ( ISBN 978-2-8073-0744-5 , EAN 9782807307445 , OCLC 1022951339 , merknad BnF n o FRBNF45646901 , SUDOC 224228161 , online presentasjon , les online ), sv anomal, s. 35 , kol. 1 ; sv anomali [1], s. 35 , kol. 1 ; og sv unormalt magnetisk øyeblikk, s. 488 , kol. 1-2 .
Lærebøker for høyere utdanning
-
[Basdevant og Dalibard 2005] Jean-Louis Basdevant og Jean Dalibard , Quantum problems , Palaiseau, École polytechnique , coll. "Fysikk",April 2005, 1 st ed. , 1 vol. , 210 s. , syk. og fig. , 17 × 24 cm , br. ( ISBN 2-7302-1117-9 , EAN 9782730211178 , OCLC 300488843 , merknad BnF n o FRBNF39152504 , SUDOC 77034031 , online presentasjon , les online ) , del. A , kap. 3 ("Elektronmagnetisk momentanomali"), s. 43-45.
Relaterte artikler
Eksterne linker
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">